Продольные электромагнитные волны (стр. 1 из 3)
УДК 537. 87. 872
Основы безвихревой электродинамики.
Кузнецов Ю.Н.
Часть 2. Продольные электромагнитные волны.
Распространение идеи симметрично-физических переходов на полеволновой процесс позволяет предположить образование других электромагнитных свойств у более симметричной ЭМВ.
Приводится описание подтверждающего эксперимента и схем излучающих
устройств.
Предлагается трактовка светового диапазона продольных ЭМВ.
Симметрийно-физический переход в полеволновом процессе.
Наблюдаемая симметрия объектов и природных явлений есть проявление свойств материального мира. Одно из этих свойств заключается в том, что из одинаковых объектов можно составить более симметричное образование.
Как следует из анализа центрально-симметричной магнитостатики [1] стационарные магнитные поля способны к симметризирующему наложению, сопровождаемому переходом от циркуляционного свойства к потенциальному в общем магнитном поле.
Вторая часть рукописи посвящена изложению понимания автором результата симметризирующего наложения полей волнового процесса.
Две одинаковые поперечные электромагнитные волны (ЭМВ) накладываются противофазно так, что векторы электрического и магнитного полей образуют в итоге геометрические нуль-векторы по всему периоду общего полеволнвого процесса.
Автором предлагается следующая теоретическая интерпретация происходящего.
С одной стороны, при наложении полей двух ЭМВ их суммарная электромагнитная энергия в другие формы не переходит. Общий полеволновой процесс сохраняет свою реальность.
С другой стороны, геометрические нуль-векторы теоретически свидетельствуют об отсутствии у поля общей ЭМВ исходных поляризационных (поперечных) и структурных (вихревых) свойств. Взаимной компенсации электрического и магнитного векторов тождественно исчезновение всех свойств поля, регистрируемых в опыте.
С учётом первого пункта никак нельзя согласится с тем, что образование нуль-векторной ситуации сопровождается приданием полеволновому процессу статуса ненаблюдаемого в принципе. Ненаблюдаемость объекта в физике запрещена
При противофазном наложении двух одинаковых ЭМВ, образующиеся в теоретическом описании геометрические нуль-векторы, свидетельствуют не о взаимной
компенсации накладывающихся электромагнитных полей, что нарушало бы принцип сохранения энергии, а лишь их исходные свойств.
Теоретически описывается лишь расчистка места для других свойств. Но не для других вообще, а для принадлежащих той же сущности.
Математически корректные нуль-векторы с физической точки зрения иррациональны. Ввиду своей непригодности для теоретического описания электромагнитного поля, неизбежна их замена другими математическими величинами. Этим актом отображается неизбежность введения новые физические свойства.
В качестве замены подходят модули взаимно скомпенсировавщихся векторов.
Модули не могут быть выведены из вновь строящейся теоретической модели, поскольку они продолжают описывать в ней локальную плотность сохранившейся полевой энергии. В использовании исходных скалярных модулей усматривается акт наследованиия прежнего электромагнитного качества.
Спектр других своих же свойств взамен скомпенсировавшихся предельно ограничен.
Кроме разомкнутых силовых линий вместо замкнутых, кроме продольного полеволноового процесса вместо поперечного в природе ничего другого не известно.
Имеющегося набора достаточно для разрешения противоречия между иррациональностью нуль-векторной полевой ситуацией и реальностью суммарного полеволнового процесса. Нет причины обращаться к экзотическим идеям.
Конкретная замена математических величин и наполняющих их физических свойств осуществляется в ходе построения математической модели безвихревой электродинамики [2].
В науке о симметрии имеются четыре основополагающих правила, охавтывающих все известные природные явления [3].
Вихревое электромагнитное поле с взаимно ортогональными векторами
, 
, 
подчиняется двум правилам - правой (левой) руки и правого (левого) винта.Явления, описываемые отношением трёх векторов, характеризуются правилом гироскопа.
Безвихревое электромагнитное поле подчиняется четвёртому правилу – правилу масштаба, которое характеризует все природные явления, описываемые произведением вектора на скаляр.
Согласно математической модели [2], в свободном пространстве и в плосковолновом приближении векторы напряжённости электрического и магнитного полей продольной ЭМВ взаимно коллинеарны и ортогональны плоскости её фронта
.
(1)Лучеподобный вектор Sоднозначно задаёт в (1) продольную ориентацию связанным с ним электрическому и магнитному векторам. Скалярные составляющие есть следствие заимствования модулей векторов от соответствующих геометрических нуль-векторов.
Предлагается скалярные компоненты графически отображать в виде геометрического нуль-вектора, выполняя следующее правило для знаков. При расходящихся векторах – положительный, при сходящихся - отрицательный.
То же и для центрально-симметричных токов. Расходящимся эквивалентен положительный условный магнитный заряд (m≡ ir). Сходящимся – отрицательный.
Вихревая ЭМВ занимает в 4-мерном пространстве-времени две поперечные пространственные координаты. Свободными для полевых компонент напряжённости безвихревой ЭМВ остаются одна пространственная (продольная) и временная (скалярная) координаты, которые она и занимает.
Поэтому безвихревую ЭМВ следовало бы называть продольно-скалярной. Автор придерживается упрощённого варианта.
Опытная регистрация электрических свойств в условиях нуль-векторного полеволнового образования.
В выполненных автором опытах проверялось свойство безвихревого электрического поля не наводить ЭДС в замкнутом электропроводнике.
На рис 1 показана схема первой серии опытов.
Вначале возбуждаемая генератором 1 обычная поперечно-векторная ЭМВ разводится
на две равные части (S1 = S2) так, что синфазные векторы напряжённости обоих полей в них равны и одинаково направлены (Е1=Е2, Н1= Н2).
Затем обе части сводятся синфазно по всему волновому периоду в общую обычную вихревую ЭМВ, обладающую теми же свойствами полей, что и её составляющие ЭМВ.
Регистрация проверяемого эффекта осуществлялась посредством использования устройства 2, являющегося коаксиальным вставным участком с увелченным по отношению к кабелю диаметром. Увеличенный волноводный объём позволял расположить в
указанном устройстве многовитковый замкнутый электропроводник, соединённый с
цифровым вольтметром 3. Факт прохождения общей ЭМВ через устройство 2 контролировался цифровым амперметром 4.
В первой серии опытов обычная общая поперечно-векторная ЭМВ наводила электродвижущую силу в замкнутом проводнике своим вихревым электрическим полем.
Был определён коэффициент связи между наводимой ЭДС и током в конце кабеля.
1 3 2 4
 |
S1 = S2, Е1 =Е2 ,Н1 = Н2Н1 Е1 
