Разработка теории радиогеохимического эффекта (стр. 5 из 9)

,
.	(10)

Исключим в (10)

и , потом :

.

(11)

Выражение (11) – формула Даламбера (решение задачи Коши для неоднородного конвекционного уравнения).

Покажем что (11) является решением (1).

Продифференцируем формулу (11) по

, получим

.

(12)

Продифференцируем формулу (11) по

, получим

.

(13)

Подставляя (13) и (12) в (1), получаем

.

Откуда получаем тождество:

. Следовательно, выражение (11) является решением уравнения (1).

Начально-краевая задача для неоднородного конвективного уравнения

, ,	(1)
.	(2)
.	(3)

Найдем решение граничной задачи для неоднородного конвекционного уравнения (1).

Решение будем искать в виде

дифференцируя которое по

,получим

.

Умножая правую и левую части на

, приходим к выражению

.

(4)

Перепишем уравнение (1) в виде двух уравнений:

(5)(6)

Из (6) следует, что

. Пусть при , , тогда .

Откуда получим

.

(7)

Подставим уравнение (7) в уравнение (5), получим

.
	(8)(9)(10)

Исключим в (8)

, для этого учтем граничное условие (9).

.

Подставим (11) в (8), получим

(12)

Исключим в (12)

, и получим

.
,	(13)

Выражение (13) – формула Даламбера (решение граничной задачи для неоднородного конвекционного уравнения (1)).

Покажем, что (13) является решением (1). Для этого продифференцируем формулу (13) по

, получим

.

(14)

Продифференцируем формулу (13) по

, получим

.

(15)

Умножая (15) на

и складывая с (14), получим, после сокращений, что

то есть, (13) является решением граничной задачи для неоднородного конвекционного уравнения (1).

Решение смешанной задачи запишем, в виде

.

2.5 Слабые растворы

Рассмотрим термодинамические свойства слабых растворов, т. е. таких растворов, в которых число молекул растворенных веществ значительно меньше числа молекул растворителя. Рассмотрим сначала случай раствора с одним растворенным веществом; обобщение для раствора нескольких веществ можно будет произвести непосредственно [1].

Пусть

– число молекул растворителя в растворе, а – число молекул растворяемого вещества. Концентрацией раствора назовем отношение ; согласно сделанному предложению .

Найдем выражение для термодинамического потенциала раствора. Пусть

есть термодинамический потенциал чистого растворителя (в котором ничего не растворено). Согласно формуле (справедливой для чистых веществ) его можно написать в виде,

.

(1)

где

– химический потенциал чистого растворителя. Обозначим посредством малое изменение, которое испытал бы термодинамический потенциал при введении в растворитель одной молекулы растворяемого вещества. В силу предполагаемой слабости раствора молекулы растворенного вещества в нем находятся на сравнительно больших расстояниях друг от друга, и поэтому их взаимодействие слабо. Пренебрегая этим взаимодействием, можно утверждать, что изменение термодинамического потенциала при введении в растворитель молекул растворяемого вещества равно . Однако в получаемом таким путем выражении еще не учтена должным образом одинаковость всех молекул растворенного вещества. Это есть выражение, которое получилось бы по формуле (2), если бы при вычислении статического интеграла все частицы растворенного вещества считались отличными друг от друга. Вычисленный таким образом статический интеграл должен в действительности еще быть поделен на .

.

(2)

где

– элемент объема фазового пространства, деленный на :

.

(3)

Это приводит к появлению в свободной энергии, а потому и в потенциале

дополнительного члена . Таким образом,