Общая Физика лекции по физике за II семестр СПбГЭТУ ЛЭТИ (стр. 9 из 13)

dl₁ dl₂ ®

B

®

I

I _a

® a₁ ®

dl₁(X)F_Л dl₂(_*) F_Л ®

® a₂ B

I

dF₁ = I dl₁B sina₁ = IB dh

dF₂ = I dl₂B sina₂ = IB dh

dM = dF_*a = Iba dh = IB dS

M = ISB = P_MB

® ® ®

M = [P_M B]

dA = M da = P_MB sina da

dA = dW_p

A = W_p = ₀ò^aM da = -P_MB cosa + const – потенциальная энергия контура с током в магнитном поле.

a = p/2 ® W_p = const = 0

W_p = -P_MB cosa = -(P_M B)

41. Работа по перемещению контура с током в магнитном поле:

®

I

®

+ I

l

¾ ® F_A

(X) B

®

I dx

dA = F_A dx = IB (l dx) = IB dS = I dФ;

dФ – поток магнитной индукции, пересекаемый проводником.

Если В (вектор) не ^ контуру, то

dA = Ibl cosa dx = IBn dS = I dФ, т.к.

dФ = B dS = B cosa dS = Bn dS

На совершение работы идет ресурс источника тока, его ЭДС.

Индукционный поток направлен противоположно току I.

1 2

® ®

I I

Ф_Н ® Ф₀ Ф_К

(X) B

2 2

A₁ = I (Ф_Н – Ф₀)

А₂ = I (Ф₀ – Ф_K) (?)

A = A₁ + A₂ = I (Ф_К – Ф_Н) = I DФ.

®

I

®

(X) B

A = -IBS – IBS = -2IBS.

42. Магнитное поле в веществе:

Первоначально поле в вещ-ве рассматривалось как поле от микротоков.

Движение зарядов обуславливает магнитный момент и они рассматриваются как некая система.

® ® ®

B = B₀ + B’.

Введем вектор, характеризующий магнитные св-ва и связанный с (_i=1å^NP_Mi)/DV:

®

J = (_i=1å^NP_Mi)/DV

[ J ] = A/м;

J = c H, где c - магнитная восприимчивость.

c_УД = c/r = [м ³/кг], где r - плотность вещ – ва.

c_МОЛ = c_*n_Кмоль [м³/Кмоль].

44. Описание магнитного поля в магнетике:

Существует 3 класса магнетиков:

1) Диамагнетики (c_МОЛ < 0, 10^¾7¸10^¾8 (м³/Кмоль));

2) Парамагнетики (c_МОЛ > 0, 10^¾6¸10^¾7 (м³/Кмоль));

3) Ферромагнетики (c_МОЛ < 0, 10³¸10⁴ (м³/Кмоль)).

Электрическое поле в веществе может только ослабляться. В магнитном поле оно либо усиливается, либо ослабляется.

® ® ® ® ®

H = B/m₀ – J = B/m₀ - cH

® ®

H(1 + c) = B/m₀

® ®

H = B/(m₀m); m = 1 + c.

Внесем в магнитное моле магнетик:

®

B₀

(X)(X)

(X)(X)

(X)(X) B’

dl микротоки

® ® ®

B = B₀ + B’

B’ = m_0*I_l

dP_M = I_l*S_*dl

dP_M/dV = J = I_l

® ® ®

B = B₀ + m₀J

® ® ® ® ®

H = B/m₀ – J = B₀/m₀ = H₀ (теоретически)

® ® ®

H = H₀ – H₀, где Н₀ – размагничивающее поле;

® ®

H₀ = N_*J (фактор размагничивания)

N = 1 для тонкого диска;

N = 1/3 для шарика.

Если однородный магнетик помещается во внешнее однородное поле, то внутреннее поле магнетика так – же будет однородным.

45. Поведение векторов В и Н на границе двух магнетиков:

®

n ®

B

m₁

b

m₂

®

n

oò BdS = -Bn₁S + Bn₂ + <Bn>S_БОК = 0, где (<Bn>S_БОК) = 0;

B₁n = B₂n

Компонента вектора индукции магнитного поля неприрывна.

m₀m₁H₁n = m₀m₂H₂n

H₁n/H₂n = m₂/m₁

a₁

m₁ I a

b

m

₂ I

a₂

m₁ > m₂

® ®

oòH dl = H₁t_*a - H₂t_*a + <H>_*2b = 0

H₁t = H₂t

B₁t/(m₀m₁) = B₂t/(m₀m₂) Û B₁t/B₂t = = m₁/m₂

tg a₁/tg a₂ = m₁/m₂.

46. Магнитные механические явления:

Представления Бора:

u