Продольные ЭМВ как следствие симметрийно-физической двойственности (стр. 1 из 2)

Продольные ЭМВ, как следствие симметрийно-физической двойственности.

Кузнецов Ю.Н.

1.Известные примеры симметрийно-физической двойственности.Центральная симметрия больше, чем разновидность геометрической формы. Переход к предельной симметрии какой-либо природной сущности сопровождается изменениями её физического содержания. Например, механические силы, однонаправлено воздействующие на тело, векторами входят во второй закон Ньютона. А образующие центрально-симметричное воздействие – скаляром в закон Гука.

F1 F1 F2 ∑F= 0

F2

ΙFΙ≠ 0

Рис.1

Ток одиночных электронов в проводнике подчинятся закону Ома. При охлаждении проводника часть электронов объединяется в центрально-симметричные куперовские пары, обуславливающие сверхпроводимость.

S2e2

S1 e1S2S1 ∑S = 0

e2 e1

Рис.2

Молекулы газа под воздействием разности давлений поступательно перемещаются вдоль трубы. В локальных областях замкнутого сосуда их движение становится центрально-симметричным. Динамика переносного движения переходит в газовые

V∑V = 0

│V│≠ 0

Рис.3

состояния, описываемые скалярным уравнением Менделеева–Клапейрона.

Приведенные примеры свидетельствуют о том, что одна и та же природная сущность способна обладать разными геометрическими симметриями, в которых проявляются разные причинно-следственные связи.

2. О симетрийно-физической двойственности магнитостатики. Возможность существования второй стороны магнитостатики основывается на том, что электрические заряды можно принудить к центрально-симметричному движению. Практически реализуемыми центрально-симметричными токами переноса зарядов являются равномерные в обе стороны растяжения упругой электрически заряженной нити. Радиальные движения зарядов вместе с изменяющим свой радиус упругим диском, или сферической оболочкой, дополняют приведенный пример. Центрально-симметричные токи можно создать в паре рядом расположенных прямоугольных многовитковых рамок. Получены опытные факты, свидетельствующие в пользу образования потенциального магнитного поля вне коаксиального кабеля с стационарными противотоками в нём.

Известные симметрийно-физические двойственности имеют общие черты. Везде из одинаковых частей составляется центрально-симметричные образования, характеризуемые нуль-векторами. Нуль-вектор указывает не на исчезновение описываемой им

реальности, а лишь её исходных свойств. Симметризация какой-либо сущности не является причиной для её перехода к другой сущности. Происходит лишь смена свойств, сопровождаемая сменой причинно-следственных связей.

Симметризация магнитостатики удовлетворяет этим общим чертам. Потенциальное магнитное поле есть следствие центрально-симметричного наложения одинаковых циркуляционных магнитных полей. При этом геометрические нуль-векторы образуются в условиях сохранения магнитной энергии (Рис.4).

А2

А1 А1 А2 ∑A = 0

ΙAΙ≠ 0

Рис.4

Место исходных векторов магнитного потенциала

(1)

занимают их скаляры

. (2)

Экспериментальным доказательством является регистрация нагрева алюминиевой втулки возвратно-поступательными индукционными токами, образуемыми безвихривым видом электромагнитной индукции в области линии симметрии пары прямоугольных многовитковых рамок с переменными противотоками в них

4. О продольном эффекте, аналогичным поперечному холловскому. Потенциальное магнитное поле воздействует на движущиеся электрические заряды силой, направленной вдоль вектора скорости. При наложении такого поля на стационарный ток зарядов в проводнике, помимо действующей разности потенциалов (U), появляется дополнительная ЭДС, коллинеарная току. Её величина определяется по аналогии с холловским эффектом.

С целью увеличения искомого эффекта целесообразно использовать проводник, представляющий собой последовательное соединение нескольких (n) пар отрезков из медных проволок одинаковой длины ( l ), но разных диаметров (Рис 5).

В

Рис.5

Разная плотность тока в тонких (I1) и толстых (I2) участках проводника обуславливает разные дрейфовые скорости движения зарядов. Следовательно - разные ЭДС продольного эффекта в них. Если из суммы больших ЭДС (в тонких проволоках) вычесть суммы меньших ЭДС ( в толстых проволоках), то в итоге получится теоретическое описание, позволяющее вычислить ожидаемый в опыте результат

. (3)

Предлагается (Рис.6) принципиальная схема опытной регистрации продольного эффекта. Источником переменного потенциального магнитного поля является переменный центрально-симметричный ток в многовитковых прямоугольных рамках. Измерительная

цепь с разнотолщинным проводником подключается к источнику стационарного тока (к аккумуляторной батарее).

Переменные ЭДС выводятся через конденсатор на вольтметр. Ввиду малости искомого эффекта необходимо использование усилителя.

Наряду с искомым эффектом в измерительной цепи неизбежно будетприсутствовать ЭДС переменного электрического поля, образуемого избыточными заря дами,

вытесняемыми на поверхность проводов рамок.

─

U

+