Общая гидродинамика 2 (стр. 1 из 3)

Реферат по курсу ‘Общая гидродинамика’

· Тензор скоростей деформации.

· Связь тензоров напряжений и скоростей деформации.

· Реологическое соотношение. Ньютоновская жидкость.

· Уравнения Навье-Стокса.

· Задача о стекании слоя вязкой жидкости по наклонной плоскости.

Основные уравнения. Уравнения сохранения массы

, (1)

количества движения

, (2)

энергии

(3)

пригодны для различных течений жидкости и газа, но их не достаточно для решения конкретных задач. Дело в том, что число неизвестных величин в этих уравнениях больше числа уравнений. Наряду с гидродинамическими величинами

, характеризующими поля течений, в них входят другие величины, в частности напряжения поверхностных сил , потоки тепла через поверхность . Необходимо ввести некоторые дополнительные соотношения, описывающие физические свойства среды, движение которой изучается на основе законов механики. Иначе говоря, необходимо построить теоретическую модель изучаемой среды, которая описывается замкнутой системой уравнений.

Тензор напряжений. Напряженное состояние в произвольной точке в поле определяется тройкой векторов

, которые представляют напряжения, действующие на площадках, перпендикулярных координатным осям x, y, z. Каждому из этих векторов соответствуют три проекции, например,

(4)

Систему координат с началом в данной точке можно выбрать многими способами, и, следовательно, можно ввести в рассмотрение бесконечное множество троек векторов напряжений. Выясним связь между векторами напряжений в двух системах координат.

Для сокращения записи формул координатные оси будем помечать индексами 1, 2, 3. Пусть

и - единичные векторы двух систем координат с общим началом, а и - векторы напряжений, действующие в этих системах на площадках, нормали к которым ориентированы по координатным осям.

Положение одной системы координат относительно другой задается таблицей направляющих косинусов

Применим формулу Коши к каждому из штрихованных векторов

(5)

Тройка векторов

, определенных в любой декартовой ортогональной системе координат таким образом, что при переходе от одной системы к другой векторы преобразуются по формулам (5), называется тензором. Таким образом, векторы образуют тензор напряжений. Так как каждый из векторов определяется по (4) своими тремя проекциями , то в матричной форме этот тензор имеет следующий вид:

(6)

Тензор напряжений является симметричным. Это свойство тензора напряжений вытекает из уравнений моментов количества движения в классическом случае, когда отсутствуют внутренние моменты количества движения и внешние массовые и поверхностные распределенные пары взаимодействия. Уравнение моментов количества движения при этих условиях записывается следующим образом:

(7)

Интеграл по поверхности преобразуется в объемный:

Теперь уравнение (7) можно переписать так:

(8)

В силу уравнения количества движения (2) левая часть (8) обращается в нуль, следовательно, в силу произвольности

должно обращаться в нуль подынтегральное выражение в правой части

(9)

Из (9) следуют равенства

или в сокращенной записи,

.

С симметричным тензором второго ранга

связана симметрическая квадратичная форма

(10)

В этой записи предполагается, что по повторяющимся индексам производится суммирование. Как известно, существует главная система координат

, в которой квадратичная форма (10) имеет простейший вид

Тензор напряжений в этой системе содержит только диагональные члены

Приведение квадратичной формы (10), записанной в произвольной ортогональной декартовой системе координат, к главным осям (

) осуществляется невырожденным линейным преобразованием. Величины называются главными напряжениями, они находятся как корни уравнения

Вещественность корней следует из симметричности тензора. Это уравнение эквивалентно следующему:

(11)

Отсюда следует, что величины

не изменяются при замене осей координат. Таким образом, получаем три инварианта тензора напряжений: линейный , квадратичный , кубический . Их можно выразить через коэффициенты или через корни уравнения (11):

(12)

Тензор скоростей деформаций. Выберем малую частицу жидкости и точку

, принадлежащую этой частице. Для любой точки , бесконечно близкой к , можно записать разложение Тейлора в линейном приближении

(13)

Здесь

- координаты точки относительно точки , так что

Введем в рассмотрение матрицу из девяти элементов

Тогда (13) можно переписать следующим образом:

Полученное равенство не зависит от системы координат и в любой системе координат вектору

ставит в соответствие вектор . Это свойство равенства является необходимым и достаточным условием того, что входящая в него матрица определяет тензор.

Преобразуем разложение (13) так, чтобы привести его к виду

(14)

В силу линейности (13) по

функция должна быть квадратичной относительно переменных, и ее можно записать следующим образом:

Спроектируем (14) на оси координат:

(15)