Пространство и время в физике. Системы отсчета. Принципы относительности. Преобразования Галилея (стр. 9 из 11)

Х Y+ Не+Q возр.

-распад: 1. Х Y+ е + - электронный распад. - антинейтрино.

2.

Х Y+ е + - позитронный распад . - нейтрино.

излучение – Эл.маг. излучения возникающие при переходе ядра из возбужденного в более низкие энергетические сост.

8.Электростатическое поле, его основн. свойства. Решение основных задач. Энергия эл.стат. поля.

Эл. стат. поле – это особый вид материи, по средством которой осуществляется взаимодействие м/у неподв. Эл. Зарядами. Осн. хар–ки: напряженность и потенциал. Электростат. поле явл. потенциальным. Поле явл потенциальным, если работа сил данного поля не зависит от траектории совершения, а по замкнотому полю = 0 (электростат., гравитац.)

Потенциал: определ. величиной работы по перемещению точечного заряда q₀ из данной точки в ∞, отнесенной к величине заряда. φ=Α/ q₀

Напряж-ть: определяется силой действующей на единичный полож. зар. помещ. в точку поля.[H/Кл]

. , т.е. скорость изменения потенциала. для однород. поля [В/м]:[ H/Кл], Δl - расст. для котор. потенц. Меняется на Δφ. Основные св-ва Эл-стат. поля закл. в 2-х уравн.: 1) Tеор. о циркуляции (циркул. по замкнутому контуру = 0); 2) теор. Остроградского-Гаусса: – поток вект. напр. Эл.стат поля в вакууме ч/з произв. замкн. поверхн. = ∑ заключ. в этой поверхн зар-в, делен. на ε₀ (поток вект. Эл. смещения ч/з произвольн. замкн. повехн. =∑ зар-в внутри данной поверх. )

Решение осн. задач электр. Она сост. в опред. велич. поля по задан. распред зарядов. Если распред. зарядов дискретно, то напряж. опред. согласно принципу суперпозиции:

в точку, где определ. напряженность. В отдельных случаях распределение зарядов можно представить в виде дискретного: q_i→dq_i , вместо суммир., интегрируем

по направл. поля

против напр. поля3) ионная хар-ка для ионных кристалло, в котор. происх. смещения полож. ионов. Для слабых полей величина поляризации противоп. величине поля.

, χ–диэлектр. восприимчивость в-ва.

Если известна поверхн., на котор. напряж. не измен., то вектор Е можно опр. по Тh Остр.–Гаусса: E∙S=q/εε₀ ,S=4Пr² =>E=1/ 4П εε₀ r². в более общем случае непрер. расп. зар-в, велич. поля можно определ. согл. Th. Остр –Гаусса в диф форме (q, E)= ρ/εε₀ ;ρ-плотность эл.зар. Или по Ур. Пуассона Δ φ= –q/ε₀ (лапласиан Δ=

)

Энергия взаимод. Эл.стат поля – энергия взаимод. 2-х точечн. зарядов.

; потенц. энерг., закл в единице V: w=

εε₀E²/2; энергия заряженного проводника W=q φ²/2

Электрич. поле при налич. проводников В проводн. под возд. внешн. электр-стат. поля происходит перераспределение зарядов , соответст. возник области пространствен. з-да. вследствие чего структура поля меняется. Эл.поле внутри проводника = 0

Напряж. входит в Ме. под прямым углом E=E_τ+E_n

Проводники способны накапливать Эл.–й зар–д

Электроемкостью проводника называется величина равная отношению з-да проводника к потенциалу . она зависит от формы и размера проводника и не зависит от величины з-да С=q/U [ф]

Электрич. поле в диэлектр.: при внесении диэл. в Эл. поле , оно поляризуется , т.е. обретает свое собственное Эл.поле . Типы поляризаций 1) полярная в результ которой поворачиваются молекулы, в которых центры полож. и отр. задядов не совпадают (полярные диэлектрики) p=dq 2)неполярная если дипольный момент мол-

лы = 0, то во внешнем поле он появл., причем напревление поля диполя противоп внешнему полю E.

10. Стационарное магнитное поле. З-н Био-Савара-Лапласа.

Стац. магн. поле – поле, независящее от времени, поле постоянного лин-го Эл.тока.

З-н Б-С-Л для проводника с током I элем которого dl создает в некой точке А индукцию поля dBзаписывается так Кроме того магн. поле образ. Эл-м тока в dV равно

Th о магн. напряженности циркуляция в-ра напряж магн. поля по любому замкн. контуру = ∑ токов внутри контура

Их применение : расписать магн. поле ∞ длинного проводн. с током

1) Б-С-Л

2) Th о цирк определим вид траектории, при уве-нии по кот. вел-на момента поля Н не изменяется. Данная траект–окружность, плоскость котор. перпендикул проводнику, а центр её на самом проводнике. Петля гистерезиса

Н_с-напряженность, называемая коэрцитивной силой (велич. внешнего поля , котор. необход. приложить в обратном направлении, чтоб снять намагниченность ) I₀ остаточная намагниченность 4) χμ <<0 антиферромагнетики.

Они усиливают магн. поле в обратн направл. Их природа объясн. квант теор.

В=μμ₀Н => В= μμ₀

Магн. поле в вещ-ве. Всякое вещ-во при помещении его в магн. поле, измен. его величину.

, где результ. поле, – магн. поле в вакууме для тех же движ. з-дов, магн. поле в-ва. Для хар-ки магн. свойств в-ва вводят понятие намагниченности

в-ва – определяется отношением ∑-го момента в объеме ΔV к величине V. , где р_м=JS

В области относительно слабого магн. поля напряж. м.п.→ к намагничен.

где χ–магн. восприимч. в-ва. Отношение В/В₀=1+ χ =μ;μ–показывает во сколько поле в среде > чем в вакууме. По величине χ все вещ-ва делятся :