При столкновении возб.атома He с атом.Ne проис. их возбуждение и они переходят на один из верхних уровней Ne. Переход атома Ne с 3→2 приводит к лазерному излучениюс
мкм.27. Описание состояний квантовых систем. Волновая функция её свойства.Принцип суперпозиции состояний.
Состояние квантовой частицы задается волновой функцией (для одной частицы
) Состояние-это та ситуация , в данных условиях которой нах-ся система.Система-то множ-во взаимодей-щих эл-тов, образующих нечто целое,единое.
Волновая фун-ция – это такая функция квадрат модуля которой есть вероятность обнаружения ч-цы в том или ином месте пространства или плотности вероятности.
Стандартные условия: 1)непрерывность 2)ф-ция должна быть однозначная(не иметь 2 знач)
3) должна быть ограниченной (конечной)≠∞.
Условие нормировки вол.ф-ции.
вероятность попадания час. в (x1, x2). 
вер-сть нахождения часицы хоть где нибудь. 
в трёх мерном пространстве. 
-то , что частица гдето находится , есть достоверное событие (условие нор-вки). Вер-сть достов. событ. = 1, а невоз-ного =0.Принцип суперпозиции состояний. Если система может находится в состоянии
то она может находится в состоянии
которая представляет собой произвольную линейную комбинаций состояний 
. 
- произвольные комплексные числа.(В классике y1+y1=2y1 (маятник колеблется и колеблется в той же плоскости т. подвеса получаем двойное колебание с той же частотой. В квант.мех.
.Дело все в нормировке , приводит к тому ,что наложение двух состояний приводит к одному состоянию)28.Физические величины в квантовой механике.Линейные операторы. Самосапр. операторы, их соб.фун-ции и соб.знач. Операторы координаты, импульса и мом.импульса.Коммутация операторов.Сред.знач. и вероятности возможных значений наблюдаемых.
Физ.величины кв.мех. не могут быть такими как в классической физике. В кв.мех. физич. величина характеризуется не её числовым значением, а оператором, которым она пред-ется.
В данной ситуации числовое значение физ.вел. неопределенное, а оператор в полнее определен.
Оператор- правило, по которому каждой функции из некоторого множества ф-ций сопоставляется ф-ция из тогоже мно-ва ф-ций или другого.
наз-ся линейным еслидля него выполняется следующее равенство
-произвольные комплексные функции 
- произвольные комплексные числа 
- уравнение для отыскания собственных значений и собств функций оператора 
.Решение ур-ния удовлетворяющее стандартным условиям наз-ся собственной функцией.
Значение
соот-щее собственным функциям наз-ся собственным значением операторов.Множество соб.ф-ций – наз-ся система собственных функций.
Набор соб.значений – наз-ся спектром соб.зн-ний оператора
.Постулаты кв.мех.1)Каждой наблюдаемой отвечает определенный оператор.
2)Вол-я ф-ция сис-мы в состоянии когда физ.велич-на А принимает значение а совподает с соб-нной функ-ей оператора
соответс-щее соб.знач-ию а. 
3)Если система находится в состоянии
и эта функ-ция совподает с соб.функ-ей оператора некоторой физической величины, то эта виличина имеет значение совподающая с соо-щим соб.значением данного оператора.Операторы кв.мех. величины должны быть линейными(для выполнения принципа супер позиции) и самосапреженными(вещественность соб.значений)(Эрмитовы(
))Операторы: 1)координат
. 2)импульса 
3)Оператор момента импульса
(Кл.мех) 
Коммутирующий оператор
- коммутатор, 
- антикомутатор.Сред.знач. и вероятности возможных значений наблюдаемых.
29.Принцип причинности.Уравнение Шредингера,Гамильтониан.Частица в потенц яме. Туннельный эффект.Энергетический спектр гармоеического осциллятора.
Принцип причинности:
: 
начальное состояние как причина порождает все последующие состояния. 
(*)-ур. Шредингера 1-го порядка по времени.Кл.мех. H=T+U
Кв.мех.
, 
Гамильтониант 
-стационарное уравнение Шредингера.Потенциальная яма.Частица в прям-ной потенциальной яме простой пример задачи, приводящая к дискретным значениям энергии.
IIIIIIЕсли выбрать направление оси x так, что бы функция
зависела только от одной координаты то задача сведется к решению одномерного уравнения Шредингера.
He→Ne 