Рух в інерціальних системах відліку (стр. 2 из 2)
Диференціюємо (8.13) по t:
; оскільки 
, то 
.При знаходженні
скористаємося тими ж міркуваннями, що і при знаходженні 
: 
(використано вираз (8.12)).Нарешті:
(8.14)В (14) останній доданок
(8.15)є переносним прискоренням; таке прискорення зазнає нерухома точка в CВ, що обертається.
Доданок
(8.16)залежить як від відносного так і від переносного руху точки.
Це прискорення дістало назву коріолісового прискорення.
Отже:
(8.17)Абсолютне прискорення є векторною сумою відносного, коріолісового та переносного прискорень.
Це твердження називають теоремою Коріоліса.
Обчислимо переносне прискорення. Розкладемо вектор 
на дві складові: 
і 
- перпендикулярну і паралельну вісі обертання. 
тому 
За властивістю подвійного векторного добутку:
, (8.18)оскільки
Очевидно
в даному випадку ( 
і 
) є доцентровим прискоренням.Підставимо тепер в (8.6) (8.17) і врахуємо (8.16) і (8.18):
; 
; 
(8.19)До „справжніх” сил додалися дві сили інерції:
коріолісова сила :
(8.20)і відцентрова сила :
(8.21)Коріолісова сила інерції виникає тільки тоді, коли CВ
обертається, а м.т. М рухається відносно цієї системи. При 
і 
. 
,тому під час відносного руху вона роботи не виконує; 
змінює 
тільки за напрямком .Якщо система відліку
, крім обертового руху, здійснює ще й поступальний, то 
і 
В цьому випадку переносна швидкість і переносне прискорення визначаться співвідношеннями : 
,а рівняння відносного руху м.т. в НІСВ має вид:
(8.22)