Лекции по физике (стр. 42 из 42)

Данные соотношения разрешимы, так как, согласно им,

Как видим, значение мнимого угла

, определяется значением отношения скоростей . Введем теперь действительную временную координату , для которой , или

Тогда формулы преобразования Лоренца примут вид

Это формулы так называемого гиперболического поворота- Поясним геометрию такого поворота. Рассмотрим плоскость

, где

Тогда имеем формулы преобразования

4.1.5. Релятивистская механика материальной точки

Приняв гипотезу о едином четырехмерном пространстве-времени, или четырехмерном мире, мы должны пересмотреть классическую механику Ньютона, исправить ее, сделав инвариантной не относительно преобразований Галилея, а относительно преобразований Лоренца. Такую программу пересмотра динамики материальной точки в классической механике выполнил Минковский, создавший релятивистскую динамику материальной точки.

Чтобы перейти в обычном трехмерном пространстве к геометрически естественным величинам (не зависящим от выбора системы декартовых координат, как координаты точки или компоненты вектора), вводят понятия трехмерных векторов а, b и т.д. и операции над этими векторами, в частности длина вектора а равна

и косинус угла между векторами а и b равен ,где - скалярное произведение векторов а в b. В частности, квадрат длины радиус-вектора г точки М с координатами x,y,z , в некоторой декартовой системе координат, который имеет декартовы компоненты г(x, у, z), равен

В четырехмерном мире для мгновенного точечного события М с координатами x,y,z,t в некоторой инерциальной системе отсчета можно ввести "4-радиус-вектор" c компонентами

причем квадрат длины этого вектора равен

Мгновенной скорость материальной точки

не является лоренц-инвариантной величиной, поэтому Минковский вместо нее в

четырехмерном мире ввел релятивистски инвариантную "4-скорость", которая имеет компоненты

- интервал так называемого собственного времени материальной точки, связанный с ds - релятивистским интервалом между двумя близкими мгновенными точечными событиями, характеризующими два бесконечно близких состояния движения движущейся точки

и соотношением , т.е.

где v - обычная мгновенная скорость материальной точки. Так что

Аналогичным образом релятивистски инвариантное "4-ускорение " Минковский определил следующим образом:

Основные уравнения релятивистской динамики материальной точки в релятивистской механике Минковский записал следующим образом:

где

- так называемая "масса покоя" материальной точки - компоненты так называемой "4-силы " Минковского.

Покажем теперь, как уравнения Минковского релятивистской динамики материальной точки связаны с обычными уравнениями Ньютона для материальной точки. Прежде всего очевидно, что

так что

т.е. 4-скорость всегда имеет постоянную величину, чисто мнимую, по модулю равную с.

Используя найденные формулы для компонент 4-скорости и формулу для дифференциала собственного времени, имеем следующие уравнения движения:

Три уравнения, в которые входят

легко сопоставить с уравнениями Ньютона. Нужно только предположить, что теперь масса m материальной точки зависит от скорости по закону

а импульс движущейся материальной точки определяется формулой

где v - вектор мгновенной скорости материальной точки.

Четвертое уравнение, в которое входит

, оказывается, выражает уравнение баланса кинетической энергии материальной точки. Чтобы в этом убедиться, умножим уравнения Минковского на и на - , соответственно и сложим. Получим тогда уравнение

Отсюда можно найти

. Имеем

где

- мгновенная мощность, развиваемая силой, действующей на рассматриваемую материальную точку. Таким образом,

и потому рассматриваемое четвертое уравнение примет вид :

Таким образом, величину

следует считать энергией движущейся материальной точки. Если

, то приближенно получаем

Второе слагаемое есть классическая кинетическая энергия материальной точки

а первое слагаемое - так называемая "энергия покоя". Кинетической энергией материальной точки в релятивистской механике называют величину

Приведем еще одно важное соотношение, связывающее импульс и энергию релятивистской материальной точки. Имеем

так что имеем формулу

В заключение заметим, что описываемое релятивистское обобщение классической механики материальной точки сказалось полезным при применении к электронам и другим элементарным частицам, и, как показали эксперименты, очень хорошо описывают механические движения.

Вместе с тем, здесь следует отметить, что попытки релятивистского обобщения уравнений классической механики Ньютона для системы даже двух материальных точек в релятивистской механике не увенчались успехом, здесь она столкнулись с серьезными противоречиями и непреодолимыми трудностями.