Сверхизлучение (стр. 3 из 3)
3. Железняков В.В., Кочаровский В.В., Кочаровский Вл.В., // ЖЭТФ. 1984. Т. 87. С. 1565.
4. Файн В.М. Фотоны и нелинейные среды. М.,: Сов. Радио, 1972. 472 с.
5. Железняков В.В., Кочаровский В.В., Кочаровский Вл.В., // Изв. Вузов. Радиофизика. 1986. Т. 29. С. 1095.
6. Гинзбург Н.С., Зотова И.В., Коноплев И.В. и др. // Письма в ЖЭТФ. 1996. Т. 63. С. 322
Излучение
накачки СИ Детектор  |  |
 | |
 |
Кювета с газом HF Фильтр
Рис. 1. Схема эксперимента по наблюдению эффекта сверхизлучения
Q а
 |
 |
 |
 |
Кювета  | ||
 | ||
 | ||
Импульс T1 t
накачки
Q б
 |
 |
Кювета 
1/γ L/c t
Q в  |
 |
Кювета  | |
 |
T3 t
Рис. 2. Возможные режимы излучения инвертированной системы молекул: а – спонтанное излучение; б – мазерный эффект; в – сверхизлучение
∆
N 
N  |
t
-NРис. 3. Изменение плотности инверсии населенностей ∆N = N1 – N2 во время процесса сверхизлучения. N – концентрация молекул в газе.
[1] Дифференцируя эту формулу по t, убеждаемся, что инкремент γ = dQ/dt характеризует относительное увеличение мощности излучения на единицу времени.
[2] Как будет показано ниже, γ ∞ ΔN
[3] Эта формула определяет частоту движения источника излучения в случае аномального эффекта Доплера (при υ > υф). В случае обратного неравенства имеет место нормальный эффект Доплера, при котором частота циклотронного излучения электрона в магнитном поле ω = ωB0/(1 - υ║/υф).