Поскольку значение потока поля индукции физического вакуума не зависит от величины, охватывающей объем пространства поверхности интегрирования, то из определения понятия дивергенции

(теорема Гаусса-Остроградского) следует дифференциальная форма формулы

в виде уравнения

- первого уравнения системы дифференциальных уравнений силового поля поляризации физического вакуума.
Соответственно из дивергентного уравнения

с учетом известного соотношения векторного анализа

получаем следующее дифференциальное уравнение

. Здесь функция

- это векторный потенциал силового поля поляризации вакуума с единицами измерения в СИ

, определяющий линейную плотность вакуумного «заряда». И еще. Поскольку в уравнении

вектор

реализуется посредством векторного произведения векторного оператора «Набла» на векторную функцию:

, то тем самым однозначно устанавливается, что векторы

и

ортогональны между собой. Во-вторых, в уравнении

, а потому поле вектора

чисто вихревое, и по этой причине можно записать еще одно уравнение для поля другого потокового вектора в виде соотношения кулоновской калибровки:

.
Заметим, что единица измерения вектора

такова, что при частном дифференцировании по времени

функции такого потокового вектора

, он превращается в потоковый вектор поля индукции физического вакуума

. Результат данного рассуждения позволяет предположить наличие функциональной связи между вектором напряженности поля поляризации физического вакуума

и его векторным потенциалом

в виде соотношения:

. (2)
Данное соотношение очевидно является фундаментальным, поскольку оно структурно аналогично знаковым соотношениям в теории электромагнитного поля:

и

, а также гравитационного поля

[4]. С практической точки зрения соотношение (2) должно помочь нам построить последнее уравнение в системе дифференциальных уравнений единого силового поля поляризации физического вакуума.
В продолжение наших исследований рассмотрим последовательную цепочку, в которой сначала берется ротор от соотношения (2), а затем после учета уравнения

для векторного потенциала

сюда снова подставляется соотношение (2), но уже продифференцированное по времени

:

. (3)
В итоге имеем последнее четвертое уравнение в искомой системе дифференциальных динамических уравнений единого силового поля поляризации физического вакуума:

.
Для проверки знака в уравнении

рассмотрим из соотношений (3) его промежуточную версию:

. Соответственно, посредством соотношения (2), изменим уравнение

так, чтобы оно с точностью до знака стало структурно симметричным

:

. В итоге мы получаем промежуточную версию полноправных уравнений поля поляризации физического вакуума в следующем виде:
a)

, b)

, (4)
c)

, d)

.
На вопрос о правомерности знаков при временных производных в уравнениях (4а) и (4c) нагляднее и проще всего можно ответить напрямую, записав эти по сути дела волновые уравнения для компонент волны поляризационного поля при некой ориентации ее векторных компонент

и

. Не сложно убедиться частным дифференцированием по

и по

функции плоской гармонической волны

, распространяющейся со скоростью v в положительном направлении оси 0X, что ее волновое уравнение записывается в следующей форме:

. Тогда, расписав в уравнениях (4а) и (4c) функции ротора для предложенной ориентации векторов полевых компонент

и

, получим в итоге

и

,
где константа

является скоростью распространения волн поляризации физического вакуума. Как видим, проверка показала, что знаки в представленных уравнениях (4а) и (4c) действительно верны.
Таким образом, мы можем теперь записать окончательную версию системы дифференциальных уравнений единого силового поля поляризации физического вакуума с векторными компонентами напряженности поля поляризации

и поля векторного потенциала

: