Теплопроводности металлического проводника методические указания к лабораторной работе по физике для студентов строительных специальностей Минск бнту 2010 удк 537. 31 (076. 5) Ббк 22. 33 я7 о 62 (стр. 1 из 3)

Министерство образования республики Беларусь

Белорусский национальный технический

университет

Кафедра физики

ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА

ТЕПЛОПРОВОДНОСТИ

МЕТАЛЛИЧЕСКОГО ПРОВОДНИКА

Методические указания к лабораторной работе по физике

для студентов строительных специальностей

Минск

БНТУ

2010

УДК 537.31 (076.5)

ББК 22.33 я7

О 62

Составители: В.С. Позняк

А.А. Баранов

Рецензенты: В.И. Кудин

В.А. Потачиц

В работе излагаются механизмы теплопроводности в твердых, жидких и газообразных средах. На основании закона Видемана-Франца разработана методика определения коэффициента теплопроводности металлического проводника с помощью электрических измерений.

© БНТУ, 2010

Цель работы: 1. Ознакомиться с явлением теплопроводности,

выяснить механизм теплопроводности газов, жидкостей и твердых тел.

2. Определить коэффициент теплопроводности исследуемого проволочного проводника.

Приборы и принадлежности: проволочный проводник из исследуемого металла, установка для измерений, электроизмерительные приборы.

1. Движение молекул газов, жидкостей и твердых тел

Согласно молекулярно-кинетической теории, одним из создателей которой является великий русский ученый М.В. Ломоносов, все вещества состоят из мельчайших частиц – молекул, находящихся в непрерывном движении и взаимодействующих между собой.

Молекула – наименьшая частица вещества, обладающая его химическими свойствами. Молекулы различных веществ имеют различный атомный состав.

В характере движения молекул газов, жидкостей и твердых тел есть много общего, имеются и существенные различия.

Общие черты молекулярного движения:

а) средняя скорость молекул тем больше, чем выше температура вещества;

б) скорости различных молекул данного вещества распределяются таким образом, что количество молекул, обладающих той или иной скоростью, тем больше, чем ближе эта скорость к наиболее вероятной скорости движения молекул данного вещества при данной температуре.

Существенное различие в характере движения молекул газов, жидкостей и твердых тел объясняются различием силового взаимодействия их молекул, связанного с различием средних расстояний между молекулами.

В газах средние расстояния между молекулами во много раз превышают размеры самих молекул. Вследствие этого силы взаимодействия между молекулами газов малы и молекулы движутся по всему сосуду, в котором находится газ, почти независимо друг от друга, меняя направление и величину скорости при столкновениях с другими молекулами и со стенками сосуда. Путь газовой молекулы представляет собой ломаную линию, похожую на траекторию броуновского движения.

Длина свободного пробега газовых молекул, т.е. средняя длина пути молекул между двумя последовательными столкновениями, зависит от давления и температуры газа. При нормальных температуре и давлении длина свободного пробега составляет около 10^{-5 см. Молекулы газа примерно 1010} раз в секунду сталкиваются друг с другом или со стенками сосуда, изменяя направление своего движения. Этим объясняется тот факт, что скорость диффузии газов мала в сравнении со скоростью поступательного движения молекул газа, которая при нормальных условиях примерно в 1,5 раза больше скорости звука в данном газе и равна 500 м / с.

В жидкостях расстояния между молекулами значительно меньше, чем в газах. Силы взаимодействия каждой молекулы с соседними достаточно велики, вследствие чего молекулы жидкости совершают колебания около некоторых средних положений равновесия. Вместе с тем, поскольку средняя кинетическая энергия молекул жидкостей сравнима с их энергией взаимодействия, молекулы, обладающие случайным избытком кинетической энергии, преодолевают взаимодействие соседних частиц и меняют центр колебания. Практически колеблющиеся частицы жидкости через очень малые промежутки времени (~10^-8 с) скачкообразно перемещаются в пространстве.

Таким образом, жидкость состоит из множества микроскопических областей, в которых имеется некоторая упорядоченность в расположении близлежащих частиц, меняющаяся со временем и в пространстве, т.е. не повторяющаяся во всем объеме жидкости. О такой структуре говорят, что она обладает ближним порядком.

В твердых телах расстояния между молекулами еще меньше, вследствие чего силы взаимодействия каждой молекулы с соседними настолько велики, что молекула совершает лишь малые колебания около некоторого постоянного положения равновесия – узла. В кристаллическом теле выделяется некоторое определенное взаимное расположение узлов, которое носит название кристаллической решетки. Характер кристаллической решетки определяется характером межмолекулярных взаимодействий данного вещества.

Сказанное относится к идеальному кристаллическому твердому телу. В реальных кристаллах имеют место различные нарушения порядка, возникающие в процессе кристаллизации вещества.

Наряду с кристаллами в природе существуют еще аморфные твердые тела, в которых аналогично жидкостям атомы колеблются около хаотически расположенных узлов. Однако перемещения частиц аморфного тела из одного центра колебаний в другой происходит через столь большие промежутки времени, что практически аморфные тела являются твердыми телами.

2. Теплопроводность

Теплопроводность – это передача теплоты, протекающая при наличии градиента температуры и обусловленная тепловым движением частиц. На рисунке 1,а изображено тело прямо-

Рис. 1

угольной формы с основаниями 1 и 2, расположенными нормально к оси X. Пусть температура тела будет функцией одной координаты T = T(x), при этом dT/dx < 0 (температура убывает в положительном направлении оси X). Тогда через любое сечение тела, нормальное к выбранной оси, происходит передача теплоты, которая описывается законом Фурье (1820 г.)

, (1)

где ΔQ – количество теплоты, переносимое через площадь сечением S за время Δt, c - коэффициент теплопроводности, зависящий от свойств вещества. Знак «минус» в (1) указывает на то, что теплопередача направлена в сторону убыли температуры (противоположно градиенту температуры dT/dx). Если тело однородно и процесс установившийся, то спад температуры вдоль оси X линейный: dT/dx=const (рис.1,б).

Выражение (1) позволяет найти плотность теплового потока (тепловой поток через единицу площади за единицу времени):

. (2)

Из последнего следует, что

. (3)

Коэффициент теплопроводности численно равен количеству теплоты, переносимому через единицу площади поверхности за единицу времени при единичном градиенте температуры. [c измеряется в

].

При определении коэффициента теплопроводности газов и жидкостей необходимо тщательно исключить другие виды теплопередачи – конвекцию (перемещение более нагретых частей среды вверх и опускание более холодных) и теплопередачу излучением (лучистый теплообмен).

Теплопроводность вещества зависит от его состояния. В таблице I приводятся значения коэффициента теплопроводности некоторых веществ.

Таблица I

Вещество	t, °C	c,
Серебро Медь Железо Нихром (90% Ni, 10% Cr) Cлюда Вода Водород Воздух	0 18 20 20 40 10 0 100 0 100	458,57 384,93 78,57 17,46 0,360 0,588 0,167 0,209 0,023 0,031

У жидкостей (если исключить жидкие металлы) коэффициент теплопроводности в среднем меньше, чем у твердых тел, и больше по сравнению с газами. Теплопроводность газов и металлов возрастает с повышением температуры, а жидкостей, как правило, уменьшается.

Для газов молекулярно-кинетическая теория позволяет установить, что коэффициент теплопроводности равен

, (4)

где

- средняя длина свободного пробега молекул,

- средняя скорость их движения, r - плотность, c_V- изохорная удельная теплоемкость.

3. Механизм теплопроводности газов, жидкостей и твердых тел

Беспорядочность теплового движения молекул газа, непрерывные соударения между ними приводят к постоянному перемешиванию частиц и изменению их скоростей и энергий. В газе имеет место теплопроводность тогда, когда в нем существует разность температур, вызванная какими-либо внешними причинами. Молекулы газа в разных местах его объема имеют разные средние кинетические энергии. Поэтому при хаотическом тепловом движении молекул происходит направленный перенос энергии. Молекулы, попавшие из нагретых частей газа в более холодные, отдают избыток своей энергии окружающим частицам. Наоборот, медленно движущиеся молекулы, попадая из холодных частей в более горячие, увеличивают свою энергию за счет соударений с молекулами, обладающими большими скоростями.